A konzervatív erők olyan erők, amelyek működése nem függ egy test vagy rendszer átmenetének útjától a kezdeti helyzetből a végső helyzetbe. Jellegzetes tulajdonság ilyen erők – a zárt pályán végzett munka nulla:

A konzervatív erők a következők: gravitáció, gravitációs erő, rugalmas erő és egyéb erők.

A nem konzervatív erők olyan erők, amelyek működése egy test vagy rendszer átmenetének útjától függ a kezdeti helyzetből a végső helyzetbe. Ezeknek az erőknek a munkája zárt pályán eltér a nullától. A nem konzervatív erők a következők: súrlódási erő, vonóerő és egyéb erők.

Az erőtér olyan fizikai tér, amely kielégíti azt a feltételt, amelyben egy mechanikai rendszer ebben a térben található pontjaira olyan erők hatnak, amelyek ezeknek a pontoknak a helyzetétől vagy a pontok helyzetétől és az időtől függenek. Erőtér. amelynek erői nem függnek az időtől, állónak nevezzük. Az álló erőteret potenciálnak nevezzük, ha van egy függvény, amely egyértelműen függ a rendszer azon pontjainak koordinátáitól, amelyeken keresztül az erő rávetül. koordináta tengelyek minden pontban a mezőket a következőképpen fejezzük ki: X i =∂υ/∂x i ; Y i =∂υ/∂y i ; Z i = ∂υ/∂z i.

A potenciálmező minden pontja egyrészt a testre ható erővektor egy bizonyos értékének, másrészt a potenciális energia egy bizonyos értékének felel meg. Ezért bizonyos kapcsolatnak kell lennie az erő és a potenciális energia között.

Ennek az összefüggésnek a megállapításához számoljuk ki a térerők által a test tetszőlegesen választott térbeli kismértékű elmozdulása során végzett elemi munkát, amelyet betűvel jelölünk. Ez a munka egyenlő

hol van az erő vetülete az irányra.

Mivel ebben az esetben a munka a potenciális energiatartalék miatt történik, ez egyenlő a tengelyszegmens potenciális energiavesztésével:

Az utolsó két kifejezésből kapjuk

Az utolsó kifejezés az intervallum átlagértékét adja meg. Nak nek

az érték eléréséhez a határértékre kell lépnie:

Mivel nem csak a tengely mentén, hanem más irányok mentén is változhat, a határ ebben a képletben az úgynevezett parciális deriváltját jelenti:

Ez az összefüggés a tér bármely irányára érvényes, különösen a derékszögű x, y, z koordinátatengelyek irányaira:

Ez a képlet határozza meg az erővektor vetületét a koordináta tengelyekre. Ha ezek a vetületek ismertek, akkor maga az erővektor is meghatározottnak bizonyul:

matematikában vektor ,

hol egy - skaláris függvény x, y, z, ennek a skalárnak a gradiensének nevezzük, és a szimbólummal jelöljük. Ezért az erő egyenlő az ellenkező előjellel vett potenciális energia gradienssel

Az erőtér a tér olyan tartománya, amelynek minden pontjában egy ott elhelyezett részecskére pontról pontra természetesen változó erő hat, például a Föld gravitációs tere vagy a folyadékban (gázban) lévő ellenállási erők tere. folyam. Ha az erő minden pontban van erőtér nem függ az időtől, akkor egy ilyen mezőt nevezünk helyhez kötött. Nyilvánvaló, hogy az egyik referenciarendszerben stacionárius erőtér egy másik keretben nem stacionáriusnak bizonyulhat. Álló erőtérben az erő csak a részecske helyzetétől függ.

Az a munka, amelyet a térerők végeznek, amikor egy részecskét elmozdítanak egy pontból 1 pontosan 2 , általában véve az úttól függ. Az álló erőterek között azonban vannak olyanok, amelyekben ez a munka nem függ a pontok közötti úttól 1 És 2 . A mezők ezen osztálya, amely számos fontos tulajdonsággal rendelkezik, különleges helyet foglal el a mechanikában. Most áttérünk ezeknek a tulajdonságoknak a tanulmányozására.

Magyarázzuk meg ezt egy nyomkövető erő példáján. ábrán. 5.4 mutatja a testet ABCD, azon a ponton RÓL RŐL melyik erőt alkalmazzuk , változatlanul a testhez kapcsolódik.

Mozgassuk el a testet a helyzetből én pozicionálni II két út. Először válasszunk egy pontot pólusnak RÓL RŐL(5.4a. ábra)) és forgassuk el a testet a pólus körül az óramutató járásával megegyező forgási irányával ellentétes π/2 szöggel. A test pozíciót foglal A"B"C"D". Adjunk most át a testnek egy függőleges irányú transzlációs mozgást a mennyiséggel OO". A test pozíciót foglal II (A"B"C"D"). Egy erő által végzett munka a test helyzetből történő tökéletes mozgásán én pozicionálni II egyenlő nullával. A póluseltolódás vektorát a szakasz ábrázolja OO".

A második módszernél a pontot választjuk ki pólusnak K rizs. 5.4b) és forgassa el a testet a pólus körül π/2 szöggel az óramutató járásával ellentétes irányba. A test pozíciót foglal A"B"C"D"(5.4b ábra). Most mozgassuk a testet függőlegesen felfelé a póluseltolódás vektorával KK", ami után a testnek vízszintes mozgást adunk balra a mennyiséggel K"K". Ennek eredményeként a test felveszi a pozíciót II, ugyanaz, mint a pozícióban, 5.4. ábra A)5.4. ábra. Most azonban a pólus mozgásának vektora más lesz, mint az első módszernél, és az erő munkája a test helyzetéből történő mozgatásának második módszerében én pozicionálni II egyenlő A = F K "K", azaz nullától eltérő.

Meghatározás: azt az álló erőteret, amelyben a két pont közötti pályán a térerő munkája nem függ az út alakjától, hanem csak ezen pontok helyzetétől függ, potenciálisnak nevezzük, és maguk az erők konzervatív.

Lehetséges ilyen erők ( helyzeti energia) az általuk végzett munka, hogy a testet a véghelyzetből a kiinduló helyzetbe vigyék, és a kiindulási helyzet tetszőlegesen választható. Ez azt jelenti, hogy a potenciális energia egy állandó értéken belül van meghatározva.

Ha ez a feltétel nem teljesül, akkor az erőtér nem potenciális, és a térerőket hívjuk nem konzervatív.

Valós mechanikai rendszerek Mindig vannak olyan erők, amelyek működése a rendszer tényleges mozgása során negatív (például súrlódási erők). Az ilyen erőket ún disszipatív. Ezek a nem konzervatív erők speciális típusai.

A konzervatív erőknek számos figyelemre méltó tulajdonsága van, amelyek azonosítására bevezetjük az erőtér fogalmát. A teret erőtérnek nevezzük(vagy annak egy része), amelyben tovább anyagi pont Ennek a mezőnek minden pontján elhelyezve egy bizonyos erő hat.

Mutassuk meg, hogy egy potenciálmezőben a térerők munkája bármely zárt úton egyenlő nullával. Valójában bármely zárt út (5.5. ábra) tetszőlegesen két részre osztható, 1a2És 2b1. Mivel a mező potenciális, akkor feltétel szerint . Másrészt nyilvánvaló, hogy . Ezért

Q.E.D.

Ezzel szemben, ha a térerők munkája bármely zárt úton nulla, akkor ezeknek az erőknek a munkája a tetszőleges pontok közötti pályán 1 És 2 nem függ az út alakjától, azaz a mező potenciális. Ennek bizonyítására válasszunk két tetszőleges utat 1a2És 1b2(lásd 5.5. ábra). Csináljunk belőlük egy zárt utat 1a2b1. Ezen a zárt úton végzett munka feltétel szerint nullával egyenlő, azaz. Innen. De ezért

Így a térerők munkájának nullával való egyenlősége bármely zárt úton szükséges és elégséges állapot a munka függetlensége az út alakjától, és bármely potenciális erőtér megkülönböztető jegyének tekinthető.

Központi erők tere. Minden erőteret egy cselekvés okoz bizonyos testek. Részecskére ható erő A egy ilyen mezőben ennek a részecske kölcsönhatásnak köszönhető ezekkel a testekkel. Azokat az erőket, amelyek csak a kölcsönható részecskék közötti távolságtól függenek, és az ezeket a részecskéket összekötő egyenes vonal mentén irányulnak, központi erőknek nevezzük. Ez utóbbira példa a gravitációs, a Coulomb- és a rugalmas erők.

A részecskékre ható központi erő A részecske oldalról BAN BEN, ben lehet képviselni Általános nézet:

Ahol f(r) olyan függvény, amely az interakció adott jellegénél csak attól függ r- a részecskék közötti távolságok; - egységvektor, amely a részecske sugárvektorának irányát adja meg A a részecskéhez képest BAN BEN(5.6. ábra).

Bizonyítsuk be a központi erők minden állómezeje potenciálisan.

Ehhez először vegyük figyelembe a központi erők működését abban az esetben, ha az erőteret egy álló részecske jelenléte okozza. BAN BEN. Az (5.8) erő elemi munkája az elmozdulásra . Mivel a vektor vetülete a vektorra, vagy a megfelelő sugárvektorra (5.6. ábra), akkor . Ennek az erőnek a munkája tetszőleges úton a ponttól 1 lényegre törő 2

Az eredményül kapott kifejezés csak a függvény típusától függ f(r), azaz az interakció természetéről és a jelentésekről r 1És r 2 kezdeti és végső távolságok a részecskék között AÉs BAN BEN. Ez semmilyen módon nem függ az út alakjától. Ez azt jelenti, hogy ez az erőtér potenciális.

Általánosítsuk a kapott eredményt egy stacionárius erőtérre, amelyet a részecskére ható álló részecskék halmazának jelenléte okoz. A erőkkel, amelyek mindegyike központi. Ebben az esetben a részecske mozgatásakor keletkező erő munkája A egyik pontból a másikba egyenlő az egyes erők által végzett munka algebrai összegével. És mivel ezeknek az erőknek a munkája nem függ az út alakjától, akkor a keletkező erő munkája sem függ attól.

Így valóban, a központi erők bármely stacioner mezője potenciális.

Helyzeti energia részecskék. Az a tény, hogy a potenciális térerők munkája csak a részecske kezdeti és végső helyzetétől függ, lehetővé teszi a potenciális energia rendkívül fontos fogalmának bevezetését.

Képzeljük el, hogy egy részecskét egy potenciális erőtérben különböző pontokból mozgatunk P i egy fix pontra RÓL RŐL. Mivel a térerők munkája nem függ az út alakjától, csak a pont helyzetétől függ R(fix ponton RÓL RŐL). Ez azt jelenti, hogy ez a munka a pont sugárvektorának valamilyen függvénye lesz R. Miután megjelöltük ezt a függvényt, írunk

A függvényt egy részecske potenciális energiájának nevezzük adott mezőben.

Most nézzük meg a térerők által végzett munkát, amikor egy részecske elmozdul egy pontból 1 pontosan 2 (5.7. ábra). Mivel a munka nem függ az úttól, a 0 ponton áthaladó utat választjuk. Ekkor a munka az úton van 1 02 formában ábrázolható

vagy figyelembe véve (5.9)

A jobb oldali kifejezés a potenciális energia csökkenése*, azaz a részecske potenciális energiájának értékeinek különbsége az út kezdeti és végső pontjában.

_________________

* Bármilyen érték megváltoztatása x növekedésével vagy csökkenésével jellemezhető. Értéknövekedés x véges különbségének nevezzük ( X 2) és kezdőbetűje ( X 1) ennek a mennyiségnek az értékei:

növekmény Δ x = X 2 - X 1.

Értékcsökkenés x kezdőpontja különbségének nevezzük ( X 1) és végső ( X 2) értékek:

hanyatlás X 1 - X 2 = -Δ x,

azaz értékcsökkenés x egyenlő az ellenkező előjellel vett növekményével.

A növekedés és a csökkenés algebrai mennyiségek: ha X 2 > X 1, akkor a növekedés pozitív, a csökkenés negatív, és fordítva.

Így a térerők munkája az ösvényre kényszerít 1 - 2 egyenlő a részecske potenciális energiájának csökkenésével.

Nyilvánvaló, hogy a mező 0 pontjában elhelyezkedő részecskéhez mindig hozzárendelhető a potenciális energia tetszőleges előre kiválasztott értéke. Ez megfelel annak, hogy a munka mérésével a mező két pontján csak a potenciális energiák különbsége határozható meg, de annak nem. abszolút érték. Ha azonban az érték rögzített

A potenciális energia bármely ponton, értékeit a mező összes többi pontjában egyértelműen az (5.10) képlet határozza meg.

Az (5.10) képlet lehetővé teszi bármely potenciális erőtér kifejezésének megtalálását. Ehhez elég kiszámítani a térerők által végzett munkát két pont közötti tetszőleges úton, és egy bizonyos függvény csökkenése formájában bemutatni, ami a potenciális energia.

Pontosan ez történt a rugalmas és gravitációs (Coulomb) erők mezőiben, valamint az egyenletes gravitációs térben végzett munka kiszámításakor [lásd. (5.3) - (5.5) képletek]. Ezekből a képletekből azonnal kiderül, hogy egy részecske potenciális energiája ezekben az erőterekben a következő formában van:

1) a rugalmas erő területén

2) egy ponttömeg (töltés) területén

3) egyenletes gravitációs térben

Hangsúlyozzuk még egyszer ezt a potenciális energiát U olyan függvény, amelyet valamilyen tetszőleges állandó hozzáadásával határoznak meg. Ez a körülmény azonban teljesen lényegtelen, hiszen minden képlet csak az értékkülönbséget tartalmazza U két részecskehelyzetben. Ezért egy tetszőleges, a mező minden pontjára azonos állandó kiesik. Ebben a vonatkozásban ezt általában kihagyják, ami az előző három kifejezésben történt.

És még egy fontos körülmény, amit nem szabad elfelejteni. A potenciális energiát szigorúan véve nem egy részecskének kell tulajdonítani, hanem részecskék és testek rendszerének, amelyek egymással kölcsönhatásba lépnek, és erőteret okoznak. Az ilyen típusú kölcsönhatások esetén a részecske kölcsönhatásának potenciális energiája ezekkel a testekkel csak a részecske e testekhez viszonyított helyzetétől függ.

A potenciális energia és az erő kapcsolata. Az (5.10) szerint a potenciális térerő által végzett munka egyenlő a részecske potenciális energiájának csökkenésével, azaz. A 12 = U 1 - U 2 = - (U 2 - U 1). Elemi eltolás esetén az utolsó kifejezés alakja dA = - dU, vagy

F l dl= - dU. (5.14)

vagyis a térerő adott pontban a mozgásirányra vetítése ellentétes előjellel egyenlő a potenciális energia adott irányú parciális deriváltjával.

, akkor az (5.16) képlet segítségével lehetőségünk van az erőteret visszaállítani.

A tér azon pontjainak geometriai elhelyezkedése, ahol a potenciális energia U azonos értékű és meghatározza az ekvipotenciális felületet. Nyilvánvaló, hogy minden érték U saját ekvipotenciálfelületének felel meg.

Az (5.15) képletből az következik, hogy a vektor vetítése az ekvipotenciális felületet egy adott pontban érintő bármely irányra nullával egyenlő. Ez azt jelenti, hogy a vektor egy adott pontban normális az ekvipotenciális felületre. Ezenkívül a mínusz jel (5.15) azt jelenti, hogy a vektor a csökkenő potenciális energia felé irányul. Ezt szemlélteti az ábra. 5.8, a kétdimenziós tokra vonatkozóan; itt van egy ekvipotenciálrendszer, és U 1 < U 2 < U 3 < … .

Fizikai mező- az anyag egy speciális formája, amely megköti az anyagrészecskéket, és (véges sebességgel) továbbítja egyes testek hatását másokra. A természetben minden interakciótípusnak megvan a maga területe. Erőtér A tér olyan tartományának nevezzük, amelyben az ott elhelyezett anyagi testre olyan erő hat, amely attól függ (in általános eset) koordinátákkal és idővel. Az erőteret ún helyhez kötött, ha a benne ható erők nem függnek az időtől. Olyan erőtér, amelynek bármely pontjában az adott anyagi pontra ható erő azonos értékű (nagyságban és irányban), homogén.

Egy erőtér jellemezhető távvezetékek. Ebben az esetben a térvonalak érintői határozzák meg az erő irányát ebben a mezőben, és a térvonalak sűrűsége arányos az erő nagyságával.

Rizs. 1.23.

Központi Olyan erőnek nevezzük, amelynek hatásvonala minden helyzetben átmegy egy bizonyos ponton, amelyet erőközéppontnak nevezünk (pont RÓL RŐLábrán. 1.23).

Az a mező, amelyben a központi erő hat, a központi erőtér. Az erő nagysága F(r), ugyanarra az anyagi tárgyra (anyagi pontra, testre, elektromos töltésre stb.) hat egy ilyen tér különböző pontjain, csak az erők középpontjától mért r távolságtól függ, azaz.

(- egységvektor a vektor irányában G). Minden hatalom

Rizs. 1.24. Sematikus ábrázolás a felszínen xOy egységes mező

egy ilyen mező vonalai egy O ponton (póluson) mennek keresztül; a központi erő nyomatéka ebben az esetben a pólushoz képest azonos egyenlő nullával M0(F) = з 0. A központiak közé gravitációs és Coulomb-terek (illetve erők) tartoznak.

Az 1.24. ábra egy példát mutat egy egyenletes erőtérre (annak lapos vetítés): egy ilyen tér minden pontjában az ugyanarra a testre ható erő nagysága és iránya azonos, azaz.

Rizs. 1.25. Sematikus ábrázolás be xOy inhomogén mező

Az 1.25. ábra példát mutat egy nem egységes mezőre, amelyben F (x,

y, z) *? const és

és nem egyenlők nullával 1. A mezővonalak sűrűsége egy ilyen mező különböző területein nem azonos - a jobb oldali területen a mező erősebb.

A mechanikában minden erő két csoportra osztható: a konzervatív erőkre (beleható erők potenciális mezők) és nem konzervatív (vagy disszipatív). Az erőket ún konzervatív (vagy potenciális) ha ezeknek az erőknek a munkája nem függ sem a test pályájának alakjától, amelyre hatnak, sem az út hosszától a hatásuk területén, hanem csak a kezdeti és a végső helyzet határozza meg a tér mozgási pontjairól. A konzervatív erők mezejét ún lehetséges(vagy konzervatív) mező.

Mutassuk meg, hogy a munka a konzervatív erők zártláncú egyenlő nullával. Ehhez a zárt pályát tetszőlegesen két szakaszra osztjuk a2És b2(1.25. ábra). Mivel az erők konzervatívak, akkor L 1a2 = A t. A másik oldalon A 1b2 = -A w. Akkor A ish = A 1a2 + A w = = A a2 - A b2 = 0, amit bizonyítani kellett. Ennek a fordítottja is igaz

Rizs. 1.26.

állítás: ha egy tetszőleges φ zárt kontúr mentén az erők munkája nulla, akkor az erők konzervatívak, a mező pedig potenciális. Ez a feltétel kontúrintegrálként van írva

Rizs. 1.27.

ami azt jelenti: potenciálmezőben az F vektor körforgása bármely zárt L kontúr mentén egyenlő nullával.

A nem konzervatív erők munkája általános esetben mind a pálya alakjától, mind az út hosszától függ. A nem konzervatív erők példái a súrlódási és ellenállási erők.

Mutassuk meg, hogy minden központi erő a konzervatív erők kategóriájába tartozik. Valóban (1.27. ábra), ha az erő F központi, akkor lehet

1 Az ábrán látható. 1.23 a központi erőtér is inhomogén tér.

űrlapba helyezzük Ebben az esetben alapvető munka erő F

elemi eltolásnál d/ lesz vagy

dA = F(r)dlcos а = F(r) dr (mióta rdl = rdl cos a, a d/ cos a = dr). Akkor dolgozz

ahol /(r) az antiderivatív függvény.

A kapott kifejezésből világosan látszik, hogy a mű Fel központi erő F csak a funkció típusától függ F(r)és távolságok G (és r 2 1. és 2. pont az O erőközponttól, és nem függ az 1-től 2-ig terjedő út hosszától, ami a központi erők konzervatív jellegét tükrözi.

A fenti bizonyítás általános minden központi erőre és mezőre, ezért a fent említett - gravitációs és Coulomb - erőkre vonatkozik.

erőtér

a tér olyan része, amelynek minden pontjában meghatározott nagyságú és irányú erő hat egy ott elhelyezett részecskére, ennek a pontnak a koordinátáitól, esetenként időben. Az első esetben az erőteret állónak, a másodikban pedig nem állónak nevezik.

Erőtér

a tér olyan része (korlátozott vagy korlátlan), amelynek minden pontjában meghatározott nagyságú és irányú erő hat az ott elhelyezett anyagrészecskére, vagy csak ennek a pontnak az x, y, z koordinátáitól, vagy a koordinátáitól függ. x, y, z és t idő. Az első esetben a stacionárius folyamatot stacionáriusnak, a második esetben pedig nem stacionáriusnak nevezzük. Ha egy lineáris út minden pontjában az erő azonos értékű, azaz nem függ a koordinátáktól vagy az időtől, akkor a lineáris mozgást homogénnek nevezzük. Potenciálnak nevezzük azt a teret, amelyben a benne mozgó anyagrészecskére ható térerők munkája csak a részecske kezdeti és végső helyzetétől függ, és nem függ a pályájának típusától. Ez a munka a P (x, y, z) részecske potenciális energiáján keresztül fejezhető ki az A = P (x1, y1, z) egyenlőséggel

≈ P (x2, y2, z

Ahol x1, y1, z1 és x2, y2, z2 ≈ a részecske kezdeti és végső pozíciójának koordinátái. Amikor egy részecske csak térerők hatására mozog egy potenciáltérben, a megmaradási törvény érvényes mechanikus energia, amely lehetővé teszi a részecske sebessége és a naprendszerben elfoglalt helyzete közötti kapcsolat megállapítását.

Példák potenciális gravitációs mezőkre: egyenletes gravitációs tér, amelyre P = mgz, ahol m ≈ részecsketömeg, g ≈ gravitációs gyorsulás (a z tengely függőlegesen felfelé irányul); Newtoni gravitációs tér, amelyre P = ≈ fm/r, ahol r ≈ a részecske távolsága a súlyponttól, f ≈ együttható állandó egy adott mezőre.

Technikailag megkülönböztetett:

• álló erőterek, amelynek nagysága és iránya kizárólag a tér egy pontjától függhet (x, y, z koordináták), és
• nem stacionárius erőterek, az idő pillanatától függően is t.

• egységes erőtér, amelyre a vizsgált részecskére ható erő a tér minden pontjában azonos és

• inhomogén erőtér, amely nem rendelkezik ezzel a tulajdonsággal.

A legegyszerűbben tanulmányozható egy stacionárius homogén erőtér, de ez reprezentálja a legkevésbé általános esetet is.

Erőtér

Az erőtér egy poliszemantikus kifejezés, amelyet a következő jelentésekben használnak:

• Erőtér- vektoros erőtér a fizikában;
• Erőtér- egyfajta láthatatlan akadály, amelynek fő funkciója egy bizonyos terület vagy cél megóvása a külső vagy belső behatolásoktól.

Erőtér (fantázia)

Erőtér vagy teljesítménypajzs vagy védőpajzs- a fantasy és a science fiction irodalomban, valamint a fantasy műfaj irodalmában elterjedt kifejezés, amely láthatatlan gátat jelöl, amelynek fő funkciója, hogy megvédjen valamilyen területet vagy célt a külső vagy belső behatolásoktól. Ez az elképzelés a koncepción alapulhat vektor mező. A fizikában ennek a kifejezésnek több konkrét jelentése is van (lásd Erőmező).

Térben, melynek minden pontjában meghatározott nagyságú és irányú erő (erővektor) hat egy tesztrészecskére.

Technikailag megkülönböztetett (mint más típusú mezők esetében is)

• stacionárius mezők, amelyek nagysága és iránya kizárólag a tér egy pontjától függhet (x, y, z koordináták), és
• nem stacionárius erőterek, a t időpillanattól is függően.

• egyenletes erőtér, amelynél a vizsgált részecskére ható erő a tér minden pontjában azonos és
• egy nem egyenletes erőtér, amely nem rendelkezik ezzel a tulajdonsággal.

A legegyszerűbben tanulmányozható egy stacionárius homogén erőtér, de ez reprezentálja a legkevésbé általános esetet is.

Potenciális mezők

Ha a benne mozgó tesztrészecskére ható térerők munkája nem függ a részecske pályájától, és csak a kezdeti és a véghelyzete határozza meg, akkor az ilyen mezőt potenciálnak nevezzük. Ehhez bevezethetjük a részecske potenciális energiájának fogalmát - a részecske koordinátáinak bizonyos függvényét, hogy az 1. és 2. pontban lévő értékek különbsége megegyezzen a részecske mozgásakor végzett munkával az 1. és 2. pontban. 1-től a 2. pontig.

A potenciálmezőben fellépő erőt a potenciális energia gradienseként fejezzük ki:

Példák potenciális erőterekre:

Irodalom

E. P. Razbitnaya, V. S. Zakharov „Elméleti fizika tanfolyam”, 1. könyv - Vladimir, 1998.

Wikimédia Alapítvány. 2010.

Nézze meg, mi az „Erőtér (fizika)” más szótárakban:

Az erőtér egy poliszemantikus kifejezés, amelyet a következő jelentésekben használnak: Erőtér (fizika) vektoros erőtér a fizikában; Az erőtér (sci-fi) valamiféle láthatatlan gát, amelynek fő funkciója néhány ... Wikipédia

Ezt a cikket törölni javasoljuk. Az okok magyarázata és a kapcsolódó vita a Wikipédia oldalán található: Törölni kell / 2012. július 4. Amíg a vita folyamata még nem zárult le, a cikk megtalálható a ... Wikipédián

A mező egy poliszemantikus fogalom, amely a térben való kiterjesztéshez kapcsolódik: mező a Wikiszótárban... Wikipedia

- (az ógörög physis természetből). A régiek fizikának nevezték a környező világ és a természeti jelenségek bármely tanulmányozását. A fizika fogalmának ez a felfogása a 17. század végéig megmaradt. Később számos speciális tudományág jelent meg: a kémia, amely a tulajdonságokat vizsgálja... ... Collier enciklopédiája

Mozgó elektromos töltésekre és mágneses nyomatékkal rendelkező testekre ható erőtér (lásd Mágneses momentum), függetlenül azok mozgásállapotától. A mágneses teret a B mágneses indukciós vektor jellemzi, amely meghatározza: ... ... Nagy szovjet enciklopédia

Hasonló cikkek